TY - BOOK AU - Hussien Mohamed Abdel-Rashied Mohamed, AU - Hamdy I. Abdel-Gawad AU - Hosny Ali Abdel-Salam AU - Mohamed Tantawy TI - Waves motion in graphene thermophoretic (2+1)- dimensional and two-layer sheet U1 - 620.1 PY - 2024/// KW - Applied Mathematics KW - الرياضيات التطبيقية KW - Graphene sheets KW - Waves motion KW - Exact solution KW - Extended unified method KW - Non-Linear partial differential equations N1 - Thesis (M.Sc)-Cairo University, 2024; Bibliography: pages 49-60.; Issues also as CD N2 - Graphene sheets have unique properties of thinness and conductiv- ity, that have led to global research into its applications as a semicon- ductor. Reduced graphene oxide can be used in electronic devices, energy storage devices, (bio) sensors, biomedical applications, su- percapacitors, membranes, catalysts, and water purification. This strict two-dimensional sheet exhibits exceptionally high crystal and electronical qualities.In the present studies, we focus the attention to investigate the thermopherotic wave motion (TWM) in three-cases (i) -The case of (1+1) dimensional graphene sheet. The TWM is governed by by a nonlinear evolution with time de- pendent coefficients [1], ut + uux + uxxx + (α(t) + b1 − b0)ux = 0 (i) This equation was remarkably studied in the Literature’s by using multiple techniques. It is revisited, here, solutions of (i) are derived by the extended unified method (EUM) [2]. Indeed, Eq. (i) is real- istic for describing TWM in a thin graphene sheet. This motivated us to extend Eq. (i) to (2+1)-dimensions. (ii)- In this work we presented a novel model equation, (ut + (uux + uxxx + (α(t) + b1 − b0)ux)x + δ(t)uyy = 0.(ii) Eq. (ii) is studied in chapter 3, by using by the EUM, where multiple thermopherotic waves solutions are derived, Abundant waves struc- tures are revealed and stability anmalysis of solutions is studied. This work was published in [3]. (iii)- A model Eq. for two-layer grahene sheet is proposed in this work, ut + vux + uxxx + ux(b + α(t)) = 0, (iii) vt + uvx + vxxx + vx(b + α(t)) = 0. Eq. (iii) is studied in chapter 2, by using the EUM. The waves structure generated in the two layers are investigated graphically [1]-B Li, Y Ma,Observation on Multiple Wrinkles for a Graphene Thermophoretic Motion System with a Variable Heat Transmission ,Nanoscience and Nanotechnology Letters,19 ,(2019) , 1 [2]-H. I. Abel-Gawad, N. S. Elazab and M. Osman, Exact solutions of space dependent Korteweg–de Vries equation by the extended unified method. J. Phys. Soc. Japan 82 (2013) 044004. [3]-H.I. Abdel-Gawad a, Hussien M. Abdel-Rashied a, M. Tantawy b, Ghada H. Ibrahim, Multi-geometric structures of thermophoretic waves transmission in (2 + 1) dimensional graphene sheets. Stability analysis, Int. Commun. in Heat and Mass Transfer 126, (2021) 105406 (IF 5); تحتوي ألواح الجرافين علي خصائص فريدة من النحافة والتوصيلية مما جعل تطبيقاتها كشبه موصل مجال لأبحاث عالمية عديدة يمكن أستخدام الجرافين ذو الأكسيد المنخفض في الاجهزة الألكترونية و أجهزة تخزين الطاقة والمستشعرات الحيوية والتطبيقات الحيوية الطبية والمكثفات الفائمة والأغشية والعوامل الحفازة تنقية المياه . تظهر خواص ألكترونية استثنائية في ألواح الجرافين ثنائي الأبعاد .سوف نوجه تركيزنا في هذه الدراسة علي أكتشاف حركة الأمواج في الجرافين الحراري وذلك من خلال ثلاث حالات : أولا : حالة لوح الجرافين ثنائي الأبعاد. تخضع حركة الأمواج في الجرافين الحراري إلي معادلة التطور غير الخطية ذاث المعاملات المتغيرة مع الزمن (١) 𝑢𝑡 + 𝑢 𝑢𝑥 + 𝑢𝑥𝑥𝑥 + ((𝑡) + 𝑏1 − 𝑏𝑜)𝑢𝑥 = 0 (١) تم دراسة هذه المعادلة من قبل في مقالات بأستخدام طرق متعددة وهنا نقوم بإيجاد حلول لها بإستخدام الطريمة الموحدة الموسعة (٢) . في الحقيقة المعادلة (١) تصف حركة الأمواج في لوح رقيق من الجرافين الحراري . وذلن دفعنا لتوسيعها إلي الحالة ثلاثية الأبعاد . ثانيا : في هذا العمل نقوم بدراسة المعادلة كالتالي : (𝑢𝑡 + 𝑢 𝑢𝑥 + 𝑢𝑥𝑥𝑥 + ((𝑡) + 𝑏1 − 𝑏𝑜)𝑢𝑥) + (𝑡)𝑢𝑦𝑦 = 0 (٢) تم دراسة المعادلة (٢) في الفصل الثالث بإستخدام الطريقة الموحدة الموسعة حيث تم إيجاد حلول عديدة لحركة الأمواج ˛ تم الحصول علي أشكال عديدة للأمواج وتم دراسة تحليل الأستقرار وتم نشر هذا العمل في (٣) . ثالثا : . في هذا العمل تم اقتراح نموذج لمعادلة لوح الجرافين ذو طبقتين مختلفتين ايضا. 𝑢𝑡 + 𝑣 𝑢𝑥 + 𝑢𝑥𝑥𝑥 + ((𝑡) + 𝑏1 − 𝑏𝑜)𝑢𝑥 = 0 , 𝑣𝑡 + 𝑢 𝑣𝑥 + 𝑣𝑥𝑥𝑥 + ((𝑡) + 𝑏1 − 𝑏𝑜)𝑣𝑥 = 0 (٣) تم دراسة المعادلات (٣) في الفصل الثاني بإستخدام الطريمة الموحدة الموسعة ER -